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磁铁的磁通的折射定律

文章出处:责任编辑:合泰磁铁发表时间:2018-09-26 14:33:47
磁铁的磁通的折射定律介绍如下内容:
   磁通从一种媒质进入另一种媒质时,如果两种媒质的磁导率不同,此感应强度会和声波、光波一样,发生折射现象,磁感应强度会改变方向,这称为磁通的折射现象,磁感应强度会改变方向,这称为磁通的折射。
   在非铁磁物质的分界面附近,磁感应强度实际上与分界面垂直。
磁阻
   类似电路的电阻,在磁路中为了分析方便引人了“磁阻”的概念。被称为磁路欧姆定律丿卩磁通的大小与磁动势下成正比,与磁阻R.成反比。磁动势下F=Ni,i为磁化电流,N为线圈总匝数、Rm为这部份磁路或空间的磁阴,F为磁势差、Φ为通过磁势差下的某部分或空间的磁通量。
   同时定义式中,C为这部分磁路或空间的磁导。
   对于一个简单情况,如图2-7所示某磁路,沿磁力线长度为L,与磁力线垂直截面积为A,假定磁路段内介质材料是均匀、线性的,磁导率为μ 。
工作点
    PQ线表示软磁体内磁通密度与磁场强度鼠的关系,因此磁体的工作点应在此直线上,只要磁路结构、几何尺寸确定,其工作点都应在此直线上。不言而喻,此工作点即为同时满足这两个条件的两条线的交点。
    水磁体和间隙组成的磁路有所不同,由于这是在刃一N平面上(B-Hi平面)通过原点与纵轴成口夹角(8 = arctanNB)的一条直线,即阳线(亦称负载线).磁体的工作点既安在贝载线上,又要在材料的退磁曲线上,这是因为我们利用的是磁体剩磁。
  磁体工作点一般应在B-H坐标平面第一象限的磁铁化曲线上;永磁体的工作点一般应在刃一柑坐标平面第二象限的退磁曲线上。这种论述只是划出一个范围,工作点是要求一个点。
    先考虑由软磁体及间隙组成的电磁铁磁路。设软磁体长度为Lm,间隙长度Lg.He是绕组在磁路所占空间建立的磁场强度。
    上述讨论有一个重要的假设JP认为磁体的M及乌是定值,假定通过磁体的所有截面的M反Bd都一样。如果不满足这些条件,上述的分析、处理就无效。也不足仕何形状的磁体、磁路都满足此条件。
    在这种状态下工作的永磁体,统称为静态永磁体。
    水磁体工作时间隙的距离或间隙中的磁通是变化的,负载线P0的斜率是变化的,这就是动态条件下工作的永磁体,称为动态永磁体(又称为变化间隙永磁体),它的工作状态是在回复线的MP段上往复变化。当点等分M.线段时,动态永磁体.具有最大磁能积。
    这里,回复线是磁铁体的回磁场减小(如减小磁路的磁阻或降低外界退磁场)时,这时往复的局部磁滞回线称为回复钱,可近似看成一条直线。
工作点的选择
    以上讨论的是对一个已知形状、几何尺寸磁路的分析,也就是对一个已经确定形状、几何尺寸(对软磁体还有外加磁化磁场)等条件的磁体如何计算它的工作点问题。但是在磁路计算中还有另一个问题,即我们怎样选择工作点,才能使磁路发挥最大效益。http://www.aauking.com/
 
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